Katze

Warum fallen Katzen immer auf die Füsse?

Im Jahr 1894 erging von der Pariser Akademie der Wissenschaften ein Aufruf, »eine physikalische Erklärung zu geben, wie es eine Katze fertig bringe, beim Fallen aus größerer Höhe stets mit den Füßen voran auf den Boden zu kommen«. Das Rätsel löste schließlich der Arzt Étienne Jules Marey. Marey war ein besessener Bastler, der alle möglichen mechanischen Geräte erfand. Unter anderem eine Filmkamera, die den Fall mit sechzig Bildern pro Sekunde festhielt. Bei der Vorführung des Filmes zweifelten einige Physiker immer noch daran, dass die Drehung möglich sei, ohne dass die Katze sich irgendwo abstieß, doch einer erkannte den Trick der Katze. “Welchen Trick, den sogar Physiker kaum durchschauen, wenden Katzen an?

Flüssigkeitsbild

Das einfachste Modell der Katze besteht aus zwei Drehimpulsspeichern, die ihr Massenträgheitsmoment stark verändern können. Diese Veränderung erzeugt die Katze nicht nur durch Ausstrecken und Einziehen der beiden Beinpaare. Wie schon die Filmaufnahmen von Marey gezeigt haben, kann die Katze die Masse in der vorderen und der hinteren Hälfte stark axial ausrichten oder radial verteilen.

Die eigentliche Drehung kann nun in vier Intervalle unterteilt und im Flüssigkeitsbild dargestellt werden. In den ersten beiden Zeitabschnitten ist das Trägheitsmoment des vorderen Teils klein und das des hinteren Teils groß. Danach wird die Masse vorne nach außen verlagert und hinten möglichst Nahe zur Körperachse gebracht. Im ersten Intervall pumpt die Katze Drehimpuls von hinten nach vorne, indem sie die entsprechenden Muskeln spannt. Im zweiten Intervall lässt sie den Drehimpuls wieder zurück fließen. Danach kommt die Katze völlig verdreht zur Ruhe und verändert schlagartig die Massenverteilung. In den beiden letzten Intervallen pumpt sie zuerst Drehimpuls in den hintern Teil und lässt ihn dann wieder zurückfließen. Dabei bewegt sich der vordere Teil etwas zurück und der hintere Teil macht seine entscheidende Drehung.

SD-Modell

SD-Modell der Katze

Das Grobmodell lässt sich verbessern, indem „Drehimpuls pumpen“ und „Massenträgheitsmoment ändern“ parallel ablaufen. Beschreiben wir also den Drehimpulsstrom mit einer Cosinusfunktion und die beiden Massenträgheitsmomente mit je einer Konstante (J₀) plus überlagerter Cosinusfunktion. Damit die gewünschte Drehung eintritt, muss die Frequenz beim Massenträgheitsmoment halb so groß wie beim Drehmoment sein.

Relationen und Parameter:

BerkeleyMadonna-Code	Bemerkung
MKatze = Mmax*cos(2*pi/Periode*time)	Drehimpulsstrom
IW_h = w_h*MKatze	Leistung hinten
IW_v = w_v*MKatze	Leistung vorne
w_h = L_h/J_h	Winkelgeschwindigkeit hinten
w_v = L_v/J_v	Winkelgeschwindigkeit vorne
J_h = J0+cos(pi/Periode*time)*Delta_J	Massenträgheit hinten
J_v = J0-cos(pi/Periode*time)*Delta_J	Massenträgheit vorne
Wrot_h = 0.5*J_h*w_h^2	Rotationsenergie hinten
Wrot_v = 0.5*J_v*w_v^2	Rotationsenergie vorn
Mmax = 1.816	Amplitude des Drehimpulsstromes
J0 = 0.01	mittlere Massenträgheit
Delta_J = 0.007	Änderung der Massenträgheit
Periode = 0.5	zur Änderung von J

Simulation

Das folgende Diagramm zeigt das Drehwinkel-Zeit-Verhalten der beiden Katzenhälften. Nach 0.25 Sekunden ist die Katze um den Winkel 2π (360°) verdreht.

Das zweite Diagramm zeigt den zeitlichen Verlauf der Arbei des Drehmomentes (Zeitintegral über den zugeordneten Energiestrom) auf die vordere Katzenhälfte und parallel dazu die Rotationsenergie dieses Teils der Katze.

Die Rotationsenergie, die Energie, die zu jedem Zeitpunkt durch den Drehimpulsausgleich mit der Erde bei konstant gehaltenem Massenträgheitsmoment freigesetz werden könnte, entspricht nicht der Arbeit des Drehmomentes auf den vorderen Teil der Katze. Die Rotationsenergie ist eine reine Bilanzgrösse. Wann wo welche Energie umgesetzt wird, hängt mit der konkreten Prozessführung zusammen.

Links

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