Lösung zu Impulstransport im Rohr

1. Die Strömungsgeschwindigkeiten sind durch die Kontinuitätsgleichung [math]I_{V1} = I_{V2} \Rightarrow A_1 \cdot v_1 = A_2 \cdot v_2[/math] gegeben: [math]v = \frac {I_V}{A}[/math]. Also ist [math]v_1 = \frac {I_V}{A_1} = \frac {0.002 m^3/s}{\pi / 4 \cdot (0.035 mm)^2}[/math] = 2.08 m/s und [math]v_2 = \frac {0.002 m^3/s}{\pi / 4 \cdot (0.025 mm)^2}[/math] = 4.07 m/s.
2. Die Energiebilanz, das Gesetz von Bernoulli, liefert für den Druck im zweiten Querschnitt: [math]p_2 = p_1 + \frac{\rho}{2}(v_1^2 - v_2^2) = 15 kPa + \frac{850 kg/m^3}{2} \left((2.08 m/s)^2 - (4.07 m/s)^2 \right)[/math] = 9.80 kPa.
3. Die Flüssigkeit transportiert den Impuls leitungsartig und konvektiv, jedoch nicht feldartig, gravitativ (Annahme, dass A₁ und A₂ sich auf gleicher Höhe befinden). Man betrachtet die Flüssigkeit im Rohrstück als System. Der Leitungsanteil des Impulsstroms, der durch einen Querschnitt fliesst, besteht aus der Druckkraft, die die aussenliegende Flüssigkeit auf das System ausübt. Sie beträgt hier [math]F_1 = A_1 \cdot p_1, F_2 = A_2 \cdot p_2[/math]. Der konvektive Anteil ist an den Volumenstrom gekoppelt: [math]I_{px1,konv} = \rho \cdot v_{x1} \cdot I_V = \rho \cdot \frac {I_V}{A_1} \cdot I_V = \frac {\rho}{A_1} \cdot I_V ^2\ ,\ I_{px2,konv} = \frac {\rho}{A_2} \cdot I_V ^2[/math]. Zählt man beide Stromstärken zusammen, erhält man für die beiden Querschnittsflächen unterschiedliche Impulsstromstärken: [math]I_{px1} = p_1 \cdot A_1 + \frac {\rho}{A_1} \cdot I_V ^2 \ [/math] = 17.97 N und I_px2 = 11.73 N.
4. Die Differenz der beiden Impulsstromstärken von 6.24 N muss im konisch zulaufenden Teil von der Flüssigkeit an die Rohrwand abgegeben werden. Diese Differenz entspricht der x-Komponente der Kraft F_W, die die Wand auf die Flüssigkeit ausübt. Weil die Wand rotationssymmetrisch um die x-Achse verläuft, sind die über die ganze Wand aufsummierten Kräfte dF_Wand gleich einer zur x-Achse parallelen Kraft F_Wand.

Aufgabe