Windrad: Unterschied zwischen den Versionen

Aus SystemPhysik
Inhalt hinzugefügt Inhalt gelöscht
Zeile 11: Zeile 11:
Würde man der anströmenden Luft allen Impuls und somit die gesamte [[kinetische Energie]] entziehen, stände die Luft still und eine weitere Anströmung wäre nicht mehr möglich.
Würde man der anströmenden Luft allen Impuls und somit die gesamte [[kinetische Energie]] entziehen, stände die Luft still und eine weitere Anströmung wäre nicht mehr möglich.


Der deutsche Physiker Albert Betz (1885-1968) hat 1919 die maximal mögliche Leistung berechnet, die der mit ''v<sub>1</sub>'' anströmenden Luft auf dem Querschnitt ''A'' entzogen werden kann. Dabei ist er von einer Strömung eines idealen [[Fluid|Fluids]] (inkompressibel und reibungsfrei) ausgegangen, das in einer sich erweiternden Stromröhre das Windrad anströmt. Bezüglich des Windrades lässt sich eine einfache Leistungsbildanz formulieren
Der deutsche Physiker Albert Betz (1885-1968) hat 1919 die maximal mögliche Leistung berechnet, die der mit ''v<sub>1</sub>'' anströmenden Luft auf dem Querschnitt ''A'' entzogen werden kann. Bei der Herleitung ist Betz von einem idealen [[Fluid]] (inkompressibel und reibungsfrei) ausgegangen, das in einer sich erweiternden Röhre das Windrad anströmt. Bezüglich des Windrades lässt sich dann eine einfache Leistungsbildanz formulieren


:<math>I_{W_{kin1}}-I_{W_{kin2}}-P = 0</math>
:<math>I_{W_{kin1}}-I_{W_{kin2}}-P = 0</math>


Die Stromstärke der kinetischen Energie kann durch das Produkt aus [[Dichte]] der kinetischen Energie mal [[Volumenstrom]]stärke ersetzt werden. Nimmt man an, dass die Strömungsgeschwindigkeit am Ort des Windrades gleich dem arithmetischen Mittel aus An- und Abströmgeschwindigkeit ist, erhält man eine Beziehung für die aus dem Luftstrom bezogene Leistung
Die Stromstärke der kinetischen Energie kann durch das Produkt aus [[Dichte]] der kinetischen Energie mal [[Volumenstrom]]stärke ersetzt werden. Nimmt man an, dass die Strömungsgeschwindigkeit ''v'' am Ort des Windrades gleich dem arithmetischen Mittel aus An- und Abströmgeschwindigkeit ist, erhält man eine Beziehung für die aus dem Luftstrom bezogene Leistung


<math>P = {\rho \over 2}(v_1^2 - v_2^2)I_V = {\rho\over 2}(v_1^2 - v_2^2) \frac {v_1 + v_2}{2} A = {\rho \over 2} v_1^3 A \left[{1 \over 2} \left( 1 - \frac {v_2^2}{v_1^2} \right) \left( 1 + \frac {v_2}{v_1} \right) \right] = I_{W_{kin1}}\left[{1 \over 2} \left( 1 - \frac {v_2^2}{v_1^2} \right) \left( 1 + \frac {v_2}{v_1} \right) \right]</math>
<math>P = {\rho \over 2}(v_1^2 - v_2^2)I_V = {\rho\over 2}(v_1^2 - v_2^2) \frac {v_1 + v_2}{2} A = {\rho \over 2} v_1^3 A \left[{1 \over 2} \left( 1 - \frac {v_2^2}{v_1^2} \right) \left( 1 + \frac {v_2}{v_1} \right) \right] = I_{W_{kin1}}\left[{1 \over 2} \left( 1 - \frac {v_2^2}{v_1^2} \right) \left( 1 + \frac {v_2}{v_1} \right) \right]</math>

Ersetzt man die Abströmgeschwindigkeit durch die Geschwindigkeit ''v'' am Ort des Windrades, erhält man eine etwas kompaktere Formulierung

<math>P = 4 \left({v^2 \over v_1^2} - {v^3 \over v_1^3} \right)I_{W_{kin1}} = 4 \left(x^2 - x^3 \right)I_{W_{kin1}}</math>

Die Verhältniszahl ''x'' nennt man auch Abbremsung. Bei ''x'' = 2/3 besitzt die Leistungs-Abbremsungsfunktion ein Maximum. Wird also die anströmende Luft bis zum Windrad um einen Drittel oder insgesamt um 2/3 abgebremst, könnte unter den idealisierten Annahmen von Betz '''16/27''' oder '''59.3%''' der von der Luft mitgeführten kinetischen Energie als Prozessenergie gewonnen werden.

Die effektive Leistung eines Windrades liegt unter dem von Betz ermittelten Wert, weil
*die Blätter einen aerodynamischen Widerstand aufweisen (Wirbelverlust)
*die Luft hinter dem Rad einen Drall aufweist (Drallverlust)
*die anströmende Luft nicht überall auf den optimalen Wert von 2/3 abgebremst werden kann


===Strömung===
===Strömung===

Version vom 17. Februar 2007, 10:57 Uhr

Ein Windrad ist eine Vorrichtung zur Gewinnung von Energie aus strömender Luft.Grosse, ausschließlich zur Stromerzeugung eingesetzte Windräder, werden Windenergieanlagen genannt. Kleinere Anlagen heissen Windgenerator.

Windmühlen wurden schon vor über 1000 Jahren in Asien benutzt. Ursprünglich wurden Windmühlen zum Mahlen von Getreide verwendet. Später wurde die Anwendungen erweitert (Säge- und Ölwindmühlen, Farbmühlen, Antrieb von Pumpen). Die Deutsche Gesellschaft für Mühlenkunde und Mühlenerhaltung (DGM) hat insgesamt in einer Zusammenstellung die Nutzung von Windmühlen für 150 verschiedene mechanische Tätigkeitenermittelt.

Klassifikation

Theorie

Luft transportiert Masse, Energie, Impuls, Drehimpuls, Entropie und Stoffmenge, wobei das Eigenvolumen der Luft zu jedem Zeitpunkt den gesamten, zur Verfügung stehenden Raum ausfüllt. Das Windrad entzieht der anströmenden Luft primär Impuls, leitet diese Bewegungsmenge an die Erde ab und nutz die dabei freigesetzte Leistung. Weil sich das Rad dreht, kommt es noch zu einem Drehimpulsaustausch zwichen Erde und Luft. Bei diesem Prozess wird Energie aufgenommen.

Formel von Betz

Würde man der anströmenden Luft allen Impuls und somit die gesamte kinetische Energie entziehen, stände die Luft still und eine weitere Anströmung wäre nicht mehr möglich.

Der deutsche Physiker Albert Betz (1885-1968) hat 1919 die maximal mögliche Leistung berechnet, die der mit v1 anströmenden Luft auf dem Querschnitt A entzogen werden kann. Bei der Herleitung ist Betz von einem idealen Fluid (inkompressibel und reibungsfrei) ausgegangen, das in einer sich erweiternden Röhre das Windrad anströmt. Bezüglich des Windrades lässt sich dann eine einfache Leistungsbildanz formulieren

[math]I_{W_{kin1}}-I_{W_{kin2}}-P = 0[/math]

Die Stromstärke der kinetischen Energie kann durch das Produkt aus Dichte der kinetischen Energie mal Volumenstromstärke ersetzt werden. Nimmt man an, dass die Strömungsgeschwindigkeit v am Ort des Windrades gleich dem arithmetischen Mittel aus An- und Abströmgeschwindigkeit ist, erhält man eine Beziehung für die aus dem Luftstrom bezogene Leistung

[math]P = {\rho \over 2}(v_1^2 - v_2^2)I_V = {\rho\over 2}(v_1^2 - v_2^2) \frac {v_1 + v_2}{2} A = {\rho \over 2} v_1^3 A \left[{1 \over 2} \left( 1 - \frac {v_2^2}{v_1^2} \right) \left( 1 + \frac {v_2}{v_1} \right) \right] = I_{W_{kin1}}\left[{1 \over 2} \left( 1 - \frac {v_2^2}{v_1^2} \right) \left( 1 + \frac {v_2}{v_1} \right) \right][/math]

Ersetzt man die Abströmgeschwindigkeit durch die Geschwindigkeit v am Ort des Windrades, erhält man eine etwas kompaktere Formulierung

[math]P = 4 \left({v^2 \over v_1^2} - {v^3 \over v_1^3} \right)I_{W_{kin1}} = 4 \left(x^2 - x^3 \right)I_{W_{kin1}}[/math]

Die Verhältniszahl x nennt man auch Abbremsung. Bei x = 2/3 besitzt die Leistungs-Abbremsungsfunktion ein Maximum. Wird also die anströmende Luft bis zum Windrad um einen Drittel oder insgesamt um 2/3 abgebremst, könnte unter den idealisierten Annahmen von Betz 16/27 oder 59.3% der von der Luft mitgeführten kinetischen Energie als Prozessenergie gewonnen werden.

Die effektive Leistung eines Windrades liegt unter dem von Betz ermittelten Wert, weil

  • die Blätter einen aerodynamischen Widerstand aufweisen (Wirbelverlust)
  • die Luft hinter dem Rad einen Drall aufweist (Drallverlust)
  • die anströmende Luft nicht überall auf den optimalen Wert von 2/3 abgebremst werden kann

Strömung

Leistung

Drehmomente und Kräfte

Beispiele